Processing math: 100%

Формулы Эйлера

\usepackage{amsmath}

Запишем определение показательной функции комплексной переменной: ea+iφ=ea(cosφ+isinφ); при a=0, формула принимает следующий вид: eiφ=cosφ+isinφформулаЭйлера.

Разложим eiφ в ряд Тейлора в окрестности точки 0(ряд Маклорена): eiφ=1+iφ1!+(iφ)22!+(iφ)33!+. Зная, что i1=i,i2=1,i3=i,i4=1, перепишем наш ряд:eiφ=1+iφ1!φ22!iφ33!+φ44!+iφ55!. Сгруппируем. Сначала запишем все чётные степени φ и единицу, а затем все нечетные степени, из которых, предварительно, вынесем мнимую единицу i за скобку. Таким образом, у нас получается: eiφ=(1φ22!+φ44!φ66!+)cosφ+i(φ1!φ33!+φ55!φ77!+)sinφ Заметим, что первая скобка соответствует разложению функции cosφ, а вторая — sinφ. В конечном итоге, имеем: eiφ=cosφ+isinφ. Что и требовалось доказать.

Из данной формулы можно выразить cosφиsinφ. Для этого запишем саму формулу Эйлера, а так же формулу Эйлера от переменной (φ). Получаем систему:
{cosφ+isinφ=eiφcosφisinφ=eiφ Складываем и вычитаем данные выражения. В конечном итоге, имеем: cosφ=eiφ+eiφ2; sinφ=eiφeiφ2i; Эти две формулы так же носят название «формулы Эйлера».

Заметим, что cosφ+isinφ=eiφ.

Существует частный случай формулы Эйлера (приφ=π). eiπ=cosπ1+isinπ0. Перенесём (1) в левую часть с противоположным знаком и получим: eiπ+1=0. Её называют самой красивой формулой в математике, так как в ней присутствуют самые важные постоянные из разных её областей. Таким образом, 0и1 относятся к арифметике, i (мнимая единица) — к алгебре, π — к геометрии, e — к математическому анализу.

Примеры решения задач

  1. Для комплексного числа в показательной форме z=10eπ4i найти его алгебраическую форму
    Решение
  2. Записать комплексное число z=2+8i в показательной форме
    Решение
  3. Выразить произведение cos2y через синус и косинус
    Решение
  4. Выразить произведение cos2φsin2φ через синус и косинус
    Решение
  5. Представить числа 1,i,2,i в показательной форме
    Решение

Формулы Эйлера

Тест на знание темы «Формулы Эйлера»

Смотрите также

  1. Личный конспект, составленный на основе лекций Белозерова Г.С.
  2. Пискунов Н. С. Дифференциальное и интегральное исчисления для вузов, т.1: Учебное пособие для вузов.— 13-е изд.— М.: Наука. Главная редакция физико-математической литературы, 1985. — 432 с., стр.215-217
  3. Фадеев Д. К. Лекции по алгебре: Учебное пособие для вузов. — М., Наука. Главная редакция физико-математической литературы, 1984. — 416 с., стр. 49-51

Ф1349. Об упругих ударах, периоде малых колебаний

Задача из журнала «Квант» (1992 год, 5 выпуск)

Условие

На гладкий вертикальный стержень насажены тяжелая шайба массой M и легкая шайба массой m=M1000. Легкой шайбе сообщают скорость, равную v и направленную так, как показано на рисунке. На какой высоте над подставкой может находится тяжелая шайба, не смещаясь заметно вверх или вниз? Каким будет период малых колебаний такого «поршня», если его сместить из этого равновесного положения? Все удары считать абсолютно упругими.

Решение

Понятно, что тяжелая шайба (тело) удерживается на некоторой высоте H благодаря тому, что между ней и горизонтальной плоскостью «прыгает» легкая шайба (частица). В равновесном состоянии должно выполнятся условие Mg=2mvν2mvv2H=mv2H, где ν=v2H — число ударов в секунду шайб друг о друга. Отсюда получаем H=mv2Mg.

Рассмотрим теперь случай, когда наш «поршень» смещен из равновесного положения. Пусть в некоторый момент тело движется вниз со скоростью Vv. Тогда после каждого удара частица увеличивает свою скорость на 2V. Таким образом, за время t тело, пройдя путь Vt, совершит работу A=12m(v+2νVt)212mv22mvνVt, приводящую к тому, что скорость частицы теперь равна v+2νVt, а действующая на «поршень» сила — F=mH(v+2νVt)2Mg(1+2VtH). Для малых колебаний справедливо равенство F=kx. В нашем случае x=Vtиk=2MgH, откуда для периода колебаний получаем T=2πMk=2πH2g=2πvgm2M.

А.Андрианов, М.Цыпин